research centers


Search results: Found 3

Listing 1 - 3 of 3
Sort by

Article
Eigen value and eigen function for electron in magnetic field using relativistic quantum mechanics
القيم الخاصة والدوال الخاصة لإلكترون في مجال مغناطيسي باستخدام ميكانيك الكم النسبي

Author: Abbas Ahmed Ali
Journal: journal of kerbala university مجلة جامعة كربلاء ISSN: 18130410 Year: 2010 Volume: 8 Issue: 2 Pages: 115-122
Publisher: Kerbala University جامعة كربلاء

Loading...
Loading...
Abstract

We have studied the motion of electron in electromagnetic field using relativistic quantum mechanics to find the eigen values of energy and eigen function for electron by solving Dirac-Equation for electron in a vector potential (AZ=AX=0) and Ay=HX (the field H being along the Z-axis).We used the second-order equation for the axially function Ф and assume that Ф is an eigen function of the operator ΣZ with eigen value σ =± 1.

لقد درسنا حركة الالكترون في مجال كهرومغناطيسي باستعمال ميكانيك الكم النسبي لايجاد القيم الخاصة للطاقة للالكترون وايجاد الدوال الخاصة له. وذلك بحل معادلة ديراك للالكترون في المجال الكهرومغناطيسي حيث إن اخذنا حالة خاصة وهي (AZ=AX=0) و Ay=HX ويكون المجال المغناطيسي باتجاه المحور (Z).المعادلة من الدرجة الثانية لايجاد الدالة المساعدة Ф وافترضنا إن Ф هي دالة خاصة للمؤثر ΣZ والذي سياتي تعريفه لاحقا وبقيم خاصة σ =± 1.

Keywords


Article
The interaction of heigh frequency electromagnetic field with the electrons of atom using relativistic quantum mechanics.
تفاعل مجال كهرمغناطيسي ذو تردد عالي مع الكترونات الذرة بأستخدام ميكانيك الكم النسبي

Author: Abbas Ahmed Ali
Journal: journal of kerbala university مجلة جامعة كربلاء ISSN: 18130410 Year: 2014 Volume: 12 Issue: 1 Pages: 158-174
Publisher: Kerbala University جامعة كربلاء

Loading...
Loading...
Abstract

when electromagnetic wave interact with electron of an atom the electron can be translat between two discrete levels The initial and final state belongs to discrete eigin values. But if the frequency of the incident wave is large enough to free the electron, the final state will be belongs to continuous spectrum.There are two cases. If the frequency is very high in such a way that the free electron emit's from the atom have very high speed and can be compared with the velocity of light in this case we must use Dirac equation and we must find the cross-section of interaction of the electromagnetic wave with the electron and use Dirac-eq to find the final wave function of electron .i.e we must use relativistic quantum –mechanics to do that. In the case that the frequency of the electromagnetic wave is small we can use classical quantum mechanics where many scientist's did that and find result's agree with experiment's

عندما تتفاعل موجة كهرومغناطيسية مع الكترون ذرة , فان الالكترون يمكن ان ينتقل بين مستويات طاقة محددة تكون الدالة الموجبة للحالة الابتدائية والنهائية ذات مستويات طاقة محددة. ولكن اذا كان تردد الموجة الساقطة (المتفاعله مع الالكترون) كبير بما يكفي لتحرير الالكترون فان الحالة النهائية تنتمي الى منطقة الطيف المستمر للطاقة اي ان الالكترون يمكن ان يملك اي قيمة للطاقة – هناك حالتان عند ذلك إذا كان تردد الموجة الكهرومغناطيسية الساقطة عالي جدا بحيث ان الالكترون المنبعث من الذرة يملك سرعة عالية مقارنة بسرعة الضوء في هذة الحالة يجب استخدام معادلة ديراك ولايجاد المقطع العرضي التفاضلي للتفاعل بين الموجة الكهرومغناطيسية والالكترون يستلزم ان نستخدم مفاهيم ميكانيك الكم النسبي وهذا ماسنفعله في موضوع البحث المقدم وفي الحالة الثانية اي عندما يكون تردد الموجة الساقطة صغير ممكن استخدام ميكانيك الكم اللانسبي اي معادلة شرودنكر حيث قام علماء كثيرون ببحث ذلك وتوصلوا الى نتائج تتطابق مع التجارب.

Keywords


Article
Derivation equation and calculation Differential cross section for elastic scattering of γ-ray by deuteron in the ground state
اشتقاق معادلة وحساب المقطع التفاضلي للاستطارة المرنة لأشعة كاما بواسطة ديترون في المستوى الارضي

Author: Abbas Ahmed Ali
Journal: journal of kerbala university مجلة جامعة كربلاء ISSN: 18130410 Year: 2014 Volume: 12 Issue: 2 Pages: 28-37
Publisher: Kerbala University جامعة كربلاء

Loading...
Loading...
Abstract

The scattering of a photon by a system of deuterons consists of the absorption of the initial photon (k) and the simultaneous emission of another photon (k^,) .The deuteron may be left either at its initial energy level or at some other discrete energy level. In the former case the photon frequency is unchanged (Rayleigh scattering);in the latter case the frequency changes by (ω^,-ω) which it equals to (E_1-E_2) divided by ħ Where E_1 and E_2 are the initial and final energies of the deuteron (Rayleigh scattering); Since the electromagnetic perturbation operator has no matrix elements for effect appears only in the second approximation of perturbation theory .It must be regarded as taking place via certain intermediate states, which may be one of two types; (l) The photon (k) is absorbed and the deuteron enters one of its possible states E_n;in the subsequent transition to the final stats, the photon (k^,) is emitted. (ll) The photon k^, is a emitted and the atom enters the stats E_n; in the transition to the final state, the photon k is absorbed [1].We will refer to the initial energy of the system deuteron-photon by 〖(ξ〗_n^1) and to the intermediate states 〖(ξ〗_n^11) we also refer to the matrix elements for the absorption of photon (k) by 〖(ν)〗_ik and those for the emission of photon (k^,)by〖(ν^.)〗_ik, The aim of this research is to derive equatiom for (σ) differentivl cross-section of interaction γ-ray with Deutron and to give result’s of (σ) and comparing these results with the results found by experiment’s.

ان استطارة فوتون بنظام مكون من ديوترونات يتضمن عملية امتصاص لفوتون باتجاه (k) واطلاق لفوتون باتجاه جديد (k^,) ويكون هذا بشكل فوري ان الديوترون قد يترك عند مستوى طاقته الابتدائية بدون تغيير في طاقته الداخلية او ان ينتقل الى مستوى طاقة اعلى .في الحالة الاولى لايكون هناك تغيير في تردد الفوتون (استطارة رايلي ) وفي الحالة الثانية يتغير التردد بمقدار (ω^,-ω) والذي يساوي فرق الطاقة للديترون بين الحالتين الابتدائية والنهائية مقسومة على (ħ) ولان مؤثر الاضطراب الكهرومغناطيسي ليس له عناصر مصفوفة للانتقالات لان عنصر المصفوفة يظهر في التقريب الثاني لنظرية الاضطراب [1] فان تأثير الاستطارة يظهر فقط في التضريب الثاني لنظرية الاضطراب يجب التعامل مع الحالة بأحد الشكلين: 1-يمتص الفوتون (k) وينتقل الديترون الى حالة وسطية ثم ينبعث فوتون(k^,). 2-ينبعث فوتون (k^,)وينتقل الديوترون الى حالة وسطية يمتص فوتون (k)سوف نشير الى الطاقة الابتدائية لنظام الديوترون –فوتون ب 〖(ξ〗_n^1) وللحالة النهائية لطاقة النظام ب 〖(ξ〗_n^11) وسوف نشير الى عناصر المصفوفة لأمتصاص الفوتون (k) ب 〖(ν)〗_ik ولانبعاث الفوتون ب 〖(ν^.)〗_ikالهدف من البحث هو لاشتقاق معادلة للمقطع التفاضلي لتفاعل اشعة كاما مع الديوترون واعطاء قيم له ومقارنة ذلك مع القيم المحسوبة من التجارب.

Keywords

Listing 1 - 3 of 3
Sort by
Narrow your search

Resource type

article (3)


Language

English (3)


Year
From To Submit

2014 (2)

2010 (1)